Содержание. Глава I Введение. 2
    §1. Актуальность темы. 2
    §2. Обзор работ. 6 Глава II Определения решения дифференциального уравнения с разрывной правой частью. 8
    §1. Обоснование необходимости обобщения понятия
    решения. 8
    §2. Определения решения. 10 Глава III Исследование устойчивости для дифференциальных уравнений с разрывными правыми частями. 23
    §1. Определение устойчивости. Метод функций Ляпунова. 23 §2. Некоторые сведения теории дифференциальных
    уравнений с импульсным воздействием. 27
    §3. Связь рассматриваемых теорий. 31 Заключение. 34 Литература. 35 Глава I Введение. §1. Актуальность темы.
    Актуальность данной темы в значительной степени обусловлена многочисленными приложениями теории дифференциальных уравнений с разрывными правыми частями.
    Ряд процессов в механике, электротехнике и в других областях характеризуются тем, что правые части дифференциальных уравнений, которые описывают их динамику, претерпевают разрывы в зависимости от текущего состояния процесса. Стандартный пример такой динамической системы - механическая система с сухим трением, когда сила сопротивления может принимать одно из двух двух противоположных по знаку значений в зависимости от направления движения. Рассмотрим эту систему подробнее. Механическая система с сухим трением.
    Как показано в [3] можно установить зависимость между работой, затраченной на преодоление сил трения и скоростью движения. Эта зависимость получается совершенно различной для случая движения груза массы m в жидкости и трения о какую-либо твердую поверхность. В первом случае (случай "жидкого трения") работа существенно зависит от скорости и при уменьшении скорости уменьшается и может быть сделана как угодно малой. Во втором случае (случай "сухого трения"), наоборот, работа мало зависит от скорости, и как бы медленно ни двигали груз, необходимо затратить на его перемещение некоторую конечную и вполне определенную работу, т.е. сила трения даже при сколь угодно малой скорости имеет конечную величину. Кроме этого, учитывая, что сила трения всегда направлена в сторону, противоположную скорости, и, значит при переходе через нуль сила трения меняет знак на обратный, в случае "жидкого трения" получаем, что сила трения без скачка проходит через нуль и меняет при этом знак:
    
    
    
    В случае же "сухого трения" при скорости, стремящейся к нулю, сила трения с двух сторон стремится к разным конечным пределам (в частности противоположным по знаку, но одинаковым по абсолютной величине), т.е. при нуле претерпевает разрыв:
    
    
    
    
    
    
    
    Т.о. математические модели механических систем с кулоновым трением, полученные в рамках механики систем абсолютно твердых тел, представляют собой дифференциальные уравнения, правые части которых являются функциями, разрывными относительно обобщенных скоростей (сила трения изменяется скачкообразно при изменении направления движения).
    Ситуация, подобная вышеописанной, особенно часто возникает в системах автоматического управления: стремление повысить быстродействие системы, минимизировать энергетические затраты на управление, ограничить область возможных изменений регулируемых параметров и т.п. ............