Единое электродинамическое поле и его распространение в виде плоских волн Сидоренков В.В., МГТУ им. Н.Э. Баумана
    Рассматриваются структура и характеристики распространения векторного четырехкомпонентного единого электродинамического поля, реализующего своим существованием функционально связанные между собой составляющие его поля: электромагнитное поле с векторными компонентами электрической и магнитной напряженности, поле электромагнитного векторного потенциала, состоящего из электрической и магнитной компонент, электрическое поле с компонентами электрической напряженности и электрического векторного потенциала, магнитное поле с компонентами магнитной напряженности и магнитного векторного потенциала.
    В настоящее время установлено [1, 2], что в отношении полноты охвата явлений электромагнетизма, наряду с системой уравнений электродинамики Максвелла электромагнитного (ЭМ) поля с компонентами электрической и магнитной напряженности:
    (a) , (b) , (1)
    (c) , (d) ,
    существуют и другие системы полевых уравнений, концептуально необходимые для анализа и адекватного физико-математического моделирования электродинамических процессов в материальных средах. Здесь и - электрическая и магнитная постоянные, , и - удельная электропроводность и относительные диэлектрическая и магнитная проницаемости среды, соответственно, - объемная плотность стороннего электрического заряда; - постоянная времени релаксации заряда в среде за счет электропроводности.
    Уравнения в этих других системах рассматривают области пространства, где присутствуют либо только поле ЭМ векторного потенциала с электрической и магнитной компонентами:
    (a) , (b) , (2)
    (c) , (d) ;
    либо электрическое поле с компонентами и :
    (a) , (b) , (3) (c) , (d) ;
    либо, наконец, магнитное поле с компонентами и :
    (a) , (b) , (4)
    (c) , (d) .
    Основная и отличительная особенность уравнений систем (2) - (4) в сравнении с традиционными уравнениями Максвелла ЭМ поля (1) с физической точки зрения состоит в том, что именно они, используя представления о поле ЭМ векторного потенциала, способны последовательно описать многообразие электродинамических явлений нетепловой природы в материальных средах, определяемых электрической или магнитной поляризацией и передачей среде момента ЭМ импульса, в частности, реализуемых в процессе электрической проводимости [3] .
    Принципиально и существенно то, что все эти системы электродинамических уравнений, в том числе, и система (1) для локально электронейтральных сред (), являются непосредственным следствием фундаментальных исходных соотношений функциональной первичной взаимосвязи ЭМ поля и поля ЭМ векторного потенциала [1, 2]:
    (a) , (b) , (5)
    (c) , (d) .
    Очевидно, что данная система соотношений может служить основой для интерпретации физического смысла поля ЭМ векторного потенциала [4], выяснения его роли и места в явлениях электромагнетизма. Однако самое главное и интересное в них то, что они представляют собой систему дифференциальных уравнений, описывающих свойства необычного вихревого векторного поля, состоящего их четырех полевых векторных компонент , , и , которое назовем единое электродинамическое поле. ............