ИЗМЕРЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА САМОДИФФУЗИИ МЕТОДОМ ХАНА С ПОСТОЯННЫМ ГРАДИЕНТОМ МАГНИТНОГО ПОЛЯ
    
    В настоящее время наиболее уникальным и информативным методом изучения структуры и свойств веществ является метод ядерного магнитного резонанса (ЯМР). Суть метода основана на явлении резонансного поглощения ядрами со спином 1/2, находящихся в магнитном поле Но (спиновой системой), энергии радиочастотного поля Н1, с последующим высвобождением этой энергии после прекращения действия поля Н1.
    Находясь в поле Но спиновая система создает макроскопическую намагниченность М направленную вдоль этого поля. Если воздействовав на такую систему внешним переменным магнитным полем Н1, перпендикулярным полю Но, то макроскопическая намагниченность будет поворачиваться вокруг поля Н1. Если за время действия поля Н1 М поворачивается на 90 градусов, то такой импульс называется 90 градусным, если поворот осуществляется на 180 градусов- это 180 градусный импульс. После прекращения действия поля Н1 спиновая система оказывается в неравновесном состоянии. Восстановление к равновесному состоянию характеризуются процессами релаксации, с характеристическими временами Т1-временем спин-решеточной (продольной) релаксации, Т2-временем спин-спиновой (поперечной) релаксации.
    Построение спектрометров ЯМР таково, что в них регистрируется сигнал наведенный в приемо-передающей катушке, ось которой перпендикулярна полю Но, компонентой макроскопической намагниченности Мху, лежащей в плоскости ху, перпендикулярной полю Но. Интенсивность А этого сигнала пропорциональна величине Мху. После 90 градусного импульса величина А, в процессе релаксации, изменяется от максимального значения до нуля. Это изменение называется спадом свободной индукции (ССИ) .
    Для измерения времени спин-спиновой релаксации Хан предложил на спиновую систему воздействовать импульсной последовательностью 90-?-180 (последовательность Хана). В момент времени 2? после начала 90 градусного импульса формируется, так называемое, спиновое эхо (рис.1).
    Рисунок 1.
    Зависимость амплитуды спинового эхо от интервала ? в последовательности Хана описывается выражением:
    А(?)=Aо exp(-2?/T2) (1)
    Aо - начальная амплитуда ССИ; А(?) амплитуда спинового эхо, ?- интервал времени между 90-гр. и 180-гр. импульсами.
    Метод Хана позволяет определить значение Т2 только в том случае, когда за время 2? молекулы не перемещаются. Однако, как известно, молекулы в жидкости находятся в состоянии непрерывного теплового движения. Такое движение молекул называется самодиффузией и характеризуется коэффициентом самодиффузии D, который численно равен среднеквадратичному смещению которое испытывает молекула за время диффузии td:
    D=/6td (2)
    Поэтому, реально с учетом релаксационного и диффузионного вкладов, амплитуда эхо будет описываться выражением:
    А(?)=Ao exp(-2?/T2) exp[-(2/3)?2g2?3D] (3)
    где: ? - гиромагнитное отношение; g - градиент внешнего магнитного поля; D - коэффициент самодиффузии,
    Для уменьшения влияния самодиффузии Карр и Парселл модифицировали последовательность Хана в многоимпульсную последовательность 90-?-180-2?-180-2?-180-..., (последовательность Карра-Парселла). ............